نوسان فاز

وجود نوسانات فاز به طور کلی باعث تجزیه قانون مقیاس دهی خودکشی پویا می شود که حاکم بر پویایی ابر در حال گسترش و تشکیل موج های چگالی است.

اصطلاحات مرتبط:

درباره این صفحه

پیشرفت در تصویربرداری و فیزیک الکترون

سر و صدای 2. 3 فاز

با توجه به اهمیت فاز ، ارزش بررسی عوامل تعیین کننده نوسانات فاز دارد. در یک سیستم OCT اسکن ، نوسانات فاز بسته به روش ، دو تا سه سهم (پارک و همکاران ، 2005) دارند. نویز شات باعث نوسانات فاز می شود که به SNR بستگی دارد به عنوان δ φ s n r = 1 / s n r. اسکن جانبی در سطح پراکندگی باعث ایجاد سهم دیگری می شود که به نمونه گیری جانبی مطابق δ φ S C A N = (4 π / 3) بستگی دارد (1 - Exp ( - 2 (δ x / d) 2) ، جایی که D 1 است/E 2 کمر پرتوی گاوسی در تمرکز است ، و Δ x جابجایی جانبی بین اسکان های پی در پی است. مقدار d /Δ x نمونه برداشت جانبی جانبی را تعریف می کند (شکل 3). سهم سوم ممکن است در سیستم های SSOCT ظاهر شود ، که این در سیستم های SSOCT ظاهر می شود ، که ممکن است در سیستم های SSOCT ظاهر شود ، که ممکن است در سیستم های SSOCT ظاهر شود. is trigger jitter (به عنوان مثال ، برای شروع A-Scan) (Vakoc ، Yun ، de Boer ، Teaey ، & Bouma ، 2005). در SSOCT ، هر زمان جبران A-Scan باعث افزایش خطای فاز در عمق می شود ، به عنوان مرتبطدوره حاشیه کوچکتر می شود. این امر می تواند با حلقه های سریع و دقیق قفل شده فاز (PLL) یا با برش A-Scans در پس از پردازش ، از آن جلوگیری شود.

در بیشتر موارد ، نوسان فاز به دلیل اسکن بسیار مهم و حاکم است. با این وجود ، اگر ما بیش از حد نمونه برداری جانبی را افزایش دهیم ، سرانجام به مرز تعیین شده توسط SNR محدود با صدای شات برخوردار شدیم.

نویز فاز مرزهای پایین تر روشهای حساس به فاز را تعیین می کند ، مانند حداقل سرعت قابل حل در Doppler کمی ، بازسازی جهت گیری محور نوری در PSOCT یا حداقل تأخیر نوری به دلیل ضریب شکست یا هندسه نمونه تغییر می کند.

URL: https://www.scienceirect.com/science/article/pii/b978012385983900003x

بهبود سیستم کنترل PFN برای تعدیل کننده پالس Klystron در LEBRA

K. Yokoyama ،. K. Nakao ، در لیزرهای الکترونی رایگان 2003 ، 2004

2. 1 عملکرد تقویت کننده های جدید RF

قدرت خروجی Klystron تقریباً مستقل از نوسانات کوچک در قدرت RF ورودی است. اما نوسانات فاز از طریق تقویت کننده درایو معرفی می شود. یک تقویت کننده RF با حالت جامد جدید برای به دست آوردن یک مایکروویو با قدرت بالا پالس با فاز ثابت برای رانندگی یک کلسترون ایجاد شد. از آنجا که فاز خروجی تقویت کننده RF به سرعت در سر پالس تغییر می کند ، قدرت RF در 20 میکرومتر آخر در مدت زمان پالس 50 میکرومتر در کل مدت زمان پالس همراه با درگاه خروجی تقویت کننده همراه است همانطور که در شکل 1 نشان داده شده است (B ′). تغییر فاز حاصل از خروجی تقویت کننده RF کمتر از 0. 5 ° بیش از 18 میکرومتر در حداکثر توان خروجی 400 W است که برای هر تقویت کننده RF رانندگی Klystron با استفاده از میکسر دو متعادل (DBM) اندازه گیری شده است. 1ورودی آمپلی فایر RF یک CW RF از یک نوسان ساز اصلی است (Agilent Technologies E4425B-ATO-11188). هر دو آمپلی فایور در شروع خروجی RF دارای ویژگی های تغییر فاز مشابه هستند. تغییر فاز در طول مدت پالس با یک ژنراتور تابع جبران می شود و خروجی تقویت کننده RF به یک Klystron عرضه می شود [5]. بنابراین ، تأثیر این تغییر فاز بر انرژی پرتو کاهش می یابد. با این حال ، تأثیر بر روی لیزینگ ناچیز نیست.

URL: https://www.scienceirect.com/science/article/pii/b97804444517272500572

استفاده از طیف رادیویی

سر و صدای فرکانس رادیویی VII. A

سر و صدا در تمام فرکانس های موجود در طیف رادیویی وجود دارد و از سیگنال هایی که دامنه تصادفی و نوسانات فاز دارند تشکیل شده است. منابع سر و صدا شامل خورشید ، ستاره ها ، جو ، به عنوان مثال ، رعد و برق و تجهیزات ساخته شده توسط انسان از جمله رادیو است. هر دو صدای طبیعی تولید شده و انسان در فرکانس های کم بیشترین است و در فرکانس های بالاتر کاهش می یابد و سر و صدای انسان در شهری بیشتر از مناطق روستایی است. در زیر حدود 1 گیگاهرتز ، سر و صدای خارجی عامل محدود کننده در حساسیت مؤثر یک گیرنده است.

میزان سر و صدایی که یک گیرنده در معرض آن قرار دارد متناسب با پهنای باند گیرنده است. در حالی که یک گیرنده به خوبی طراحی شده با پهنای باند که به طور معمول در سرویس تلفن همراه زمین یافت می شود ، فقط به سیگنال کمی بیشتر از نویز نیاز دارد ، یک گیرنده تلویزیون آنالوگ به سیگنال نیاز دارد که بسیار بزرگتر از سر و صدا باشد.

URL: https://www.scienceirect.com/science/article/pii/b0122274105006402

فلورسانس رزونانس از اتمهایی که توسط مزارع لیزر تصادفی قوی هیجان زده می شوند

یهیام قبلی ،. R. Zaibel ، در طیف سنجی لیزر ، 1989

خلاصه ناشر

هنگامی که مزارع لیزر قوی بر روی رزونانس به انتقال اتمی تنظیم می شوند ، باعث ایجاد سه گانه فلورسانس رزونانس (RESFL) می شود. فرض بر این است که میدان لیزر حتی اگر طیف لیزرهای واقعی هرگز بی نهایت تیز نباشد ، تک رنگ است. چندین مدل برای نوسانات فاز ارائه شده ، مورد تجزیه و تحلیل و استفاده از مشکلات مختلف در اپتیک غیرخطی قرار گرفته است. این موارد شامل ، از جمله دیگر ، مدل انتشار فاز ، مدل پرش فاز غیر همبسته و مدل نویز فاز تلگراف است. مدل پرش عمومی (GJM) برای نوسانات فاز معرفی شده است. این مدل با پرش های فاز همبسته سروکار دارد. در این مدل ، فرآیندهای تصادفی غیر مارکووی مورد بحث قرار می گیرد و مجموعه ای کلی از معادلات برای درمان مشکلات نوری غیرخطی حاصل می شود. در این فصل به بررسی مدل GJM و بحث در مورد کاربرد آن در مطالعه RESFL می پردازیم.

URL: https://www.scienceirect.com/science/article/pii/b9780122519307500595

تداخل سنجی رادیویی

تداخل سنجی IV. b میلی متر

در طول موج متر و سانتیمتر مکانیسم های انتشار اولیه منابع آسمانی یا همگام سازی یا Bremsstrahlung ، هر دو فرآیند پیوسته ، با خط 21 سانتی متر هیدروژن خنثی و انتقال از OH-رادیکال نزدیک 18 سانتی متر است که به عنوان استثنائات مهم خدمت می کنند. در طول موج کوتاهتر از حدود 1 سانتی متر ، انتقال چرخشی و ارتعاش مولکول های مختلف فرآیندهای متناوب و غالباً غالب می شوند. بنابراین ، علاوه بر احتمال وضوح بالاتر از طول موج سانتیمتر و متر ، امکان اطلاعات ساختار سه بعدی وجود دارد-از طریق تغییر داپلر خطوط مولکولی مشاهده شده از یک منبع و اطلاعات شیمیایی.

چالش های ایجاد شده توسط تداخل سنج میلی متر شامل پایداری مکانیکی و تحمل آنتن ها و تأثیر تروپوسفر است. مانند آنتن ها در هر طول موج دیگر ، سطوح آنتن ها باید به اندازه کافی صاف باشند که بیشتر اشعه حادثه به جای پراکندگی ، به تمرکز منعکس می شود. تحمل مکانیکی به ویژه با توجه به اینکه آنتن موج معمولی میلی متر فقط یک عامل 2-3 قطر کوچکتر از آنتن طول موج سانتی متر است ، اما طول موج مشاهده یک ترتیب از اندازه کوچکتر است.

تروپوسفر دو مشکل اصلی را به وجود می آورد - نوسانات فاز و کدورت - هر دو نتیجه در درجه اول از جوی H نتیجه می گیرند₂o و o₂مولکول ها. نوسانات فاز را می توان با استفاده از خود کالیبراسیون ، مانند سایر طول موجها یا با سوئیچینگ سریع کالیبراسیون کاهش داد. طرح کالیبراسیون فاز اولیه معمولی که در بالا توضیح داده شد (§II) شامل مشاهدات درهم تنیده از یک کالیبراسیون و یک منبع هدف است. اگر کالیبراسیون به طور مکرر به اندازه کافی مشاهده شود تا نوسانات فاز گرمسیری را ردیابی کند ، این طرح کالیبراسیون سریع سوخت ، بیشتر نوسانات فاز را از بین می برد. در طول موج میلی متر ، تروپوسفر می تواند در مقیاس های زمانی به اندازه 10 ثانیه متفاوت باشد و نیاز به تعویض منبع در مقیاس زمانی قابل مقایسه نیز دارد. بنابراین ، آنتن های فردی باید از نظر مکانیکی به اندازه کافی پایدار باشند تا از منبع به منبع به این منبع سریع و بدون هیجان انگیزه ای بپردازند ، و حرکات باید به اندازه کافی سریع مرطوب شوند تا آنتن ها بتوانند به طور دقیق نشان دهند.

کدورت تروپوسفر در طول موج میلی متر بر خلاف وضعیت در طول موج طولانی تر (یا طول موج نوری) است به این دلیل که هر دو سیگنال های آسمانی را کاهش می دهد و نویز سیستم را افزایش می دهد. اثر دوم به این دلیل رخ می دهد که جو به دمای موثر نویز t کمک می کند_{دستگاه خودپرداز}(1 - exp [−τ_{دستگاه خودپرداز}]) با τ_{دستگاه خودپرداز}∼ 0. 1-0. 5. یکی از تکنیک های کاهش اثرات تروپوسفر ، قرار دادن آرایه های میلی متر در حد ممکن در ارتفاع است تا حد ممکن بالاتر از بخار آب جوی باشد.

یک مشکل مهم تصویربرداری برای تداخل سنج میلی متر این است که اندازه منابع آسمانی که در آن تصویربرداری می شوند ، معمولاً بزرگتر از کوچکترین فرکانس مکانی هستند که نمونه آنها (λ/ d) است. برای بازیابی اطلاعات کامل در مورد عملکرد انسجام ، استفاده روتین از تکنیک موزاییک مورد نیاز خواهد بود.

جاه طلبانه ترین برنامه برای تداخل سنجی میلی متر ، آرایه بزرگ میلی متر آتاکاما (ALMA ، شکل 4A) ، یک همکاری ایالات متحده و اروپایی (و به طور بالقوه ژاپنی) است که هدف آن ساخت تداخل سنج میلی متر در بیابان آتاکاما شیلی در ارتفاع 5000 متر است. ALMA از حداقل شصت و چهار آنتن 12 متر در تنظیمات متحرک با طول پایه بین 150 متر تا 10 کیلومتر تشکیل شده و از محدوده طول موج 0. 35-10 میلی متر کار می کند.

URL: https://www.sciencedirect.com/science/article/pii/b0122274105006384

گازهای بوزونی و فرمیونی ماورا

2. 3. 1 توزیع مکانی و حرکت

مشاهده اولیه گاز Tonk s-Girardeau با مشاهده توزیع مکانی گاز و اندازه گیری انرژی در هر ذره انجام شد [12]. با تغییر چگالی ذرات و استحکام محاصره ، اندازه ابر به آرامی از حد ضعیف گاز بوز با یک شعاع توما س-فرمی r t f = l z 3 n α 2 1 ∕ 3 در محدوده Tonk s-Girardeau تغییر می کند.= 2 N L Z ، به دنبال پیش بینی نظری [13] (شکل 4A را ببینید).

یک عامل قابل مشاهده مکمل نوسانات فاز گاز بوز یک بعدی است. حتی در دمای صفر ، کاهش ابعاد با توجه به قضیه مرمین و واگنر ، نوسانات فاز را به گاز معرفی می کند ، که ممکن است با تعامل قوی بیشتر شود زیرا یکی از آنها وارد مرحله همبستگی می شود. همبستگی فاز دو نقطه ای از گاز Bose از نظریه Lieb و Liniger دنبال می شود و با فاصله از لگاریتمی پوسیدگی می کند [4].

(12) δ ϕ 2 (z ، z ′) ≈ 1 k log |z - z ′ |∕ ξ.

در اینجا ، k = γ π پارامتر Luttinger است و ξ = ℏ ∕ m n g طول بهبودی است. این نشان می دهد که گاز Bose انسجام فاز خود را در مقیاس طول L ϕ ≈ ξ Exp (π ∕ γ) از دست می دهد. برای γ ≪ 1 ، طول انسجام فاز l_ϕمی تواند از اندازه میعانات بوز-انیشتین یک بعدی بزرگتر شود ، و می توان مرتبه شبه طولانی را در اندازه نمونه ایجاد کرد. وابستگی لگاریتمی نوسانات فاز نشان می دهد که ماتریس چگالی ذرات منفرد به صورت مجانبی جبری G (1) (Z ، z ′) را پوسیده می کند |z - z ′ |-1 ، رفتاری که از نظر کیفی با مورد سه بعدی متفاوت است. به طور کلی ، نوسانات فاز برای بررسی دشوار است زیرا ، در اصل ، یک مرجع فاز پایدار لازم است. این چالش با استفاده از انواع تکنیک های آزمایشی مورد بررسی قرار گرفته است. اول ، توزیع حرکت را می توان اندازه گیری کرد [14] ، که در یک سیستم همگن مربوط به تبدیل فوریه G (1) (Z ، Z ′) است. عملکرد توزیع حرکت N (k) با نزدیک شدن به گاز Tonk s-Girardeau ، کوتاه شدن طول انسجام را نشان می دهد (شکل 4B را ببینید).

یک رویکرد مستقیم تر برای اندازه گیری G (1) (Z ، Z ′) با مطالعه دو گاز یک بعدی همسایه ، که در کنار هم تولید می شوند ، محقق شده است. پس از خاموش کردن پتانسیل های محصور ، ابرها به طور شعاعی گسترش می یابند و با یکدیگر تداخل می کنند. کنتراست تداخل برای یک گاز Bose ضعیف در تعامل به عنوان تابعی از موقعیت در امتداد Z- هماهنگ در یک آزمایش تک شات اندازه گیری شده است [15]. در هر موقعیتی در امتداد Z ، یک الگوی تداخل به خوبی تعریف شده قابل مشاهده است و کنتراست آن را می توان تعیین کرد. وابستگی قدرت قانون عملکرد همبستگی مرتبه اول g (1) (z ، z ′) ∝ |z - z ′ |- 1 ، با این حال ، اگر به طور متوسط در مسافت های بزرگ در مقایسه با طول انسجام باشد ، که تحت تأثیر نوسانات حرارتی و کوانتومی قرار دارد ، منجر به کاهش کنتراست تداخل می شود. میانگین بسیاری از تکرارهای آزمایش ، عملکرد توزیع کنتراست تداخل را در توافق خوب با تئوری مایع لوتنگر نشان می دهد.

URL: https://www.scienceirect.com/science/article/pii/b97804445385740040

تظاهرات موفقیت آمیز LEO/GO/ماهواره های کوچک/پهپاد/هواپیماها به آزمایش های ارتباطی نوری

6. 3. 1. 1. 1 ملاحظات فن آوری برای آزمایشگاه پیشرانه جت /پیوند ارتباطی مدار زمین به زمین پایین ناسا

6. 3. 1. 1. 1. 1 ایستگاه زمینی نوری

OGS دو عملکرد اساسی را انجام می دهد: گیرنده ارتباط نوری سیگنال ارتباطی نوری تعدیل شده را که از سیستم پرواز واقع در ISS منتقل شده است ، تشخیص می دهد و LOS دقیق بین ISS و ایستگاه زمینی را حفظ می کند. کاهش تلاطم جوی ضروری است زیرا موج نوری از فرستنده به OGS دچار نوسانات فاز و دامنه تصادفی است که برای چند کیلومتری اول جو زمین برجسته تر است. این امر به این دلیل است که استحکام پارامتر تلاطم c n 2 (h) با ارتفاع متفاوت است و به طور معمول در محدوده 10 - 10 تا 10 - 15 متر - 2/3 است. اثرات جوی عملکرد ارتباطی نوری را از نظر حداکثر ظرفیت نرخ داده در دسترس به دلیل SNR کم دریافت شده که باعث افزایش BER می شود ، محدود می کند. تصحیح نوری تطبیقی (AO) تلاطم جوی یک راه حل عملی و عملی برای کاهش این اثر است. یک سیستم AO به یک سیگنال مرجع با استفاده از یک چراغ نیاز دارد تا تحریفات ناشی از تلاطم جوی اندازه گیری شود که سپس خط موج غیرمجاز را بازسازی می کند.

URL: https://www.scienceirect.com/science/article/pii/b9780128133651000060

مغناطیس سطوح ، رابط ها و مواد نانو

ماریو کارپنتیری ، جیووانی فینوکیو ، در کتابچه راهنمای علوم سطح ، 2015

1. 2 نویز فاز ، Q-Factor و Linewidth

اصطلاح نویز فاز به طور گسترده ای برای توصیف نوسانات فرکانس تصادفی کوتاه مدت یک سیگنال استفاده می شود. پایداری فرکانس اندازه گیری از درجه ای است که یک نوسان ساز همان مقدار فرکانس را در یک زمان معین حفظ می کند. یک نوسان ساز موج سینوسی ایده آل ممکن است توسط

(2) v t = v out cos 2 π f t ،

جایی که v_خارجدامنه اسمی سیگنال و F فرکانس نوسان اسمی است. با این حال ، هنگام استفاده از یک نوسان ساز واقعی ، دامنه و فاز تحت تأثیر نویز قرار می گیرند و زمان متغیر هستند. خروجی فوری یک نوسان ساز ممکن است توسط

(3) v t = v out 1 + a t cos 2 π f t + q t ،

جایی که a (t) و q (t) به ترتیب دامنه و فاز سیگنال را نشان می دهند. در حالی که a (t) فلوت ها را معرفی می کند ، q (t) مکانیسمی است که حداقل پهنای باند نوسان ساز را برطرف می کند.

اصطلاح فاز ممکن است تصادفی یا گسسته باشد و در آنالایزر طیف قابل مشاهده است. به طور معمول ، دو نوع اصطلاح فاز نوسان وجود دارد. در اول ، سیگنال های گسسته ، که از آن به عنوان spurious یاد می شوند ، به عنوان مؤلفه های مجزا در طرح چگالی طیفی ظاهر می شوند. نوع دوم ، در طبیعت تصادفی ، به عنوان نوسانات فاز تصادفی ظاهر می شود و معمولاً نویز فاز نامیده می شود. بسیاری از روشها برای توصیف نویز فاز یک نوسان ساز استفاده می شود. در اصل ، تمام روشها فرکانس یا انحراف فاز منبع تحت آزمایش را در فرکانس یا دامنه زمان اندازه گیری می کنند. از آنجا که فرکانس و فاز به یکدیگر مربوط می شوند ، تمام این اصطلاحات نیز مرتبط هستند. یکی از رایج ترین توصیفات اساسی در مورد نویز فاز چگالی طیفی یک طرفه نوسانات فاز در پهنای باند واحد است. اصطلاح چگالی طیفی ، توزیع انرژی را به عنوان یک عملکرد مداوم توصیف می کند ، که در واحدهای انرژی در هر پهنای باند بیان شده است. سر و صدای فاز یک نوسان ساز به خوبی در دامنه فرکانس شرح داده شده است که در آن چگالی طیفی با اندازه گیری بندهای جانبی نویز در هر دو طرف فرکانس مرکز سیگنال خروجی مشخص می شود. هنگامی که انرژی به سیستم تزریق می شود ، مدار Resonator LC قادر به انتقال آن انرژی به جلو و عقب بین اجزای واکنشی آن ، یعنی خازن و القا است. عناصر واکنشی انرژی را برای یک چرخه نیم چرخه ذخیره می کنند ، در حالی که آن را در نیم چرخه بعدی آزاد می کنند. با توجه به مورد مقاومت در برابر مخزن محدود ، نوسان شروع می شود و پس از مدت کوتاهی سرانجام به دلیل وجود اتلاف که انرژی را مصرف می کند ، از بین می رود. این مهمترین پارامتر یک مخزن LC را معرفی می کند ، که عامل کیفیت آن (Q) است. اساساً ، Q به عنوان تعریف شده است

(4) q = 2 π f 0 انرژی ذخیره شده متوسط قدرت از بین می رود ،

جایی که f₀فرکانس رزونانس است. تعریف فوق به هیچ ساختار خاصی محدود نمی شود زیرا هیچ اطلاعاتی در مورد اینکه چه چیزی و در کجا انرژی ذخیره می شود و از تعریف از بین می رود ، وجود ندارد. یک رویکرد مفید تر برای نوسان ساز با انجام یک تجزیه و تحلیل AC و استخراج Q به عنوان

(5) q = f 0 fwhm ،

جایی که f₀فرکانس رزونانس است و FWHM عرض کامل در نیمه حداکثر یا پهنای باند طیف نوسان ساز است.

شکل 2 مقایسه ای بین طیف قدرت یک نوسان ساز هارمونیک هارمونیک ایده آل و غیر ایده آل (نویز فاز و سر و صدای آمپول نه neglegible) ، همراه با نشانگر FWHM را نشان می دهد.

بنابراین ، برای یک F ثابت₀با کاهش پهنای باند ، q افزایش می یابد و مربوط به تیز شدن اوج در پاسخ بزرگی است. با توجه به ضرر و زیان و محدودیت در عناصر واکنشی ، نوسان سازهای عملی به نوعی مکانیسم خود پایدار نیاز دارند تا اطمینان حاصل شود که آنها همچنان به تولید این سیگنال های دوره ای برای یک دوره نامشخص ادامه می دهند. به منظور بهبود فاکتور کیفیت Q ، لازم است یک نوسان ساز با فرکانس نوسان بالا f بدست آورید₀و FWHM باریک (یا خط پهنای خط) طیف فرکانس.

URL: https://www.scienceirect.com/science/article/pii/b97804446263490072

موجبرهای نوری (مسطح) و دستگاه های موجبر

III. E خطای فاز جبران AWG < SPAN> ، q با کاهش پهنای باند افزایش می یابد ، مربوط به تیز شدن اوج در پاسخ بزرگی است. با توجه به ضرر و زیان و محدودیت در عناصر واکنشی ، نوسان سازهای عملی به نوعی مکانیسم خود پایدار نیاز دارند تا اطمینان حاصل شود که آنها همچنان به تولید این سیگنال های دوره ای برای یک دوره نامشخص ادامه می دهند. به منظور بهبود فاکتور کیفیت Q ، لازم است یک نوسان ساز با فرکانس نوسان بالا f بدست آورید

و FWHM باریک (یا خط پهنای خط) طیف فرکانس.

URL: https://www.scienceirect.com/science/article/pii/b97804446263490072

موجبرهای نوری (مسطح) و دستگاه های موجبر

جبران خطای فاز III. E از AWG ، q با کاهش پهنای باند افزایش می یابد ، مربوط به تیز کردن اوج در پاسخ بزرگی است. با توجه به ضرر و زیان و محدودیت در عناصر واکنشی ، نوسان سازهای عملی به نوعی مکانیسم خود پایدار نیاز دارند تا اطمینان حاصل شود که آنها همچنان به تولید این سیگنال های دوره ای برای یک دوره نامشخص ادامه می دهند. به منظور بهبود فاکتور کیفیت Q ، لازم است یک نوسان ساز با فرکانس نوسان بالا f بدست آورید

و FWHM باریک (یا خط پهنای خط) طیف فرکانس.

URL: https://www.scienceirect.com/science/article/pii/b97804446263490072_TLموجبرهای نوری (مسطح) و دستگاه های موجبر

III. E خطای فاز جبران AWG₀بهبود Crosstalk مهمترین نگرانی برای Multiplexers AWG است ، به خصوص برای فاصله کانال باریک AWGS و روترهای N × N AWG. متقاطع به کانال های دیگر ناشی از حاشیه پرتوی متمرکز در منطقه دال دوم است. این سایدلوب ها عمدتاً به نوسانات فاز مشخصات کل میدان الکتریکی در رابط آرایه آرایه جانبی خروجی نسبت داده می شوند زیرا مشخصات پرتو متمرکز تبدیل فوریه میدان الکتریکی در موجبرهای آرایه است. خطاهای فاز به دلیل غیر یکنواختی هندسه مؤثر و/یا هسته در منطقه آرایه موج دار ایجاد می شود. خطاهای فاز در AWG با استفاده از طیف سنجی تبدیل فوریه اندازه گیری می شود (Okamoto el al. ، 1997). به منظور بهبود ویژگی های متقاطع AWGS ، یک آزمایش جبران خطای فاز با استفاده از فیلتر AWG فوق العاده باریک 16-کانا ل-10 گیگاهرتری انجام می شود (Yamada et al. ، 1996). شکل 19 پیکربندی AWG جبران شده با فاز را با استفاده از یک فیلم A-SI برای پیرایش فاز نشان می دهد. اختلاف طول مسیر AWG δ L = 1271 میکرومتر در 64 موجبر آرایه است. از آنجا که منطقه Array-WaveGuide منطقه بزرگی را اشغال می کند ، خطاهای فاز انباشته بسیار بزرگ می شوند. بنابراین متقاطع AWG بدون جبران خطای فاز حدود 8 dB بود. یک فیلم استرس SI در بالای پوشاک بیش از حد هر موجبر آرایه قرار گرفت و میزان اثر فوتوالاستیک توسط پیرایش لیزر یونی AR (تبخیر) از طول فیلم SI تنظیم شد. شکل 20 توزیع فاز-خطا را قبل و بعد از جبران فاز نشان می دهد. نوسانات اوج به اوج در طول مسیر متوسط 60 میلی متر به حدود 2 درجه کاهش می یابد. نوسانات شاخص مؤثر به 7 × 10 × 10 کاهش می یابد. شکل 21 خصوصیات demultiplexing اندازه گیری شده فاز را با فاصله 16-کانا ل-10-گیگاهرتز AWG جبران می کند. متقاطع به همسایگان و همه کانال های دیگر کمتر از 31 dB است.